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它都不会受到影响。一个物体实际具有多少能量，不会因为人们在空间选择了不同的参照系来做观察基准而发生改变！人们在空间选择的各个参照系，有的可能正确反映出被观察物体实际具有的动能值，但更多的情况是不能够正确反映出被观察物体实际具有的动能值。
严格地说，伽利略相对性变换原理对动量守恒定律在数学上也已经不再保持成立。大家知道，对于速率不等的每一个惯性参照系，被观察物体系统的动量总和在该物体系统未受到外部作用力作用时将对应保持为不同数值的常数。如果这种描述也算是符合相对性变换原理的话，人们完全可以如法炮制，将牛顿第二定律改成另外一种描述方式：即任意每个物体相对于理想的匀加速参照系具有的加速度乘以该物体质量与作用在该物体上的力之差恒等于某个常数。我们不需要引入莫须有的假想〃引力场〃，就已经实现爱因斯坦建立的广义相对论所的期望目标。然而，进行这种描述上的改变并没有解决任何实质性问题，人们只是把无法寻找理想的惯性参照系这个难题，变成了无法寻找理想的匀加速参照系难题！其实，理想的匀加速参照系和理想的惯性参照系都不是应用牛顿力学定律的必要条件。
在涉及到光的干涉现象时，由相干光束产生的干涉景象在实际空间中都有自己对应的分布状况，不管人们是否借用光线接受屏去进行观察，干涉条纹在空间的分布位置都已经确定。换句话说，相对于其它与麦克尔逊干涉仪不保持静止状态的任何参照系，在麦克尔逊干涉仪器光线接受屏上呈现出来的干涉条纹都不是处于静止状态中的〃不移动空间线〃。人们在与干涉仪器不保持静止状态的运动参照系中，用矢量合成法则变换出来的相对于该运动参照系的光速计算得出的两路相干光之间出现的光程差，与建立在地面静止点上的参照系中，用相对于该静止参照系的光速计算得出的光程差已不再保持相等。由于在19世纪末人们还没有发明出激光器，人们在那时做光学干涉实验，两束相干光的光程差不能相差太大，麦克尔逊干涉仪只能设计成两条臂长相等的光路。在有了激光器做光源之后，我们完全可以把干涉仪设计成下图所示的光路：
此时，一束光线直接通过两只半透半反射镜到达光线接受屏；另一束光线则先被前一只45度半透半反射镜从A处反射到B处，在B处被45度全反射镜从B处反射到C处，在C处被45度全反射镜从C处反射到D处，之后，再被后一只45度半透半反射镜将其反射到光线接受屏上。这两束相干光在光线接受屏上产生的干涉条纹，将由它们所经过的光路的光程差确定。显然，这两束相干光的光程差等于2L，换算成时间差就是Δt＝2L/C 。在水平光路上，与干涉仪保持静止的O参照系以速度C传播的光线，相对于与O参照系以速度V运动的O′参照系传播的相对速度应该等于C…V。根据时间差与参照系无关的事实，用经过矢量合成法则换算出来的相对光速C…V乘上时间差Δt，得到的结果是：
（C…V）Δt ＝ 2L（ 1 … V/C ） ≠ 2L
要使O′ 参照系中具有的相对光速乘上时间差仍然等于与干涉仪保持静止的O参照系中计算出来的光程差，就只能假定光线在O′参照系中具有的相对传播速度也等于C 。再看看垂直光路上的情况，原来在与干涉仪保持静止的O参照系中以速度C传播的光线，在O′ 参照系中换算出来的相对速度是 。对波振面上的任何一个点来说，在O′ 参照系中走过的路程也响应的改变为L ，光线从A点传播到B点，或从C点传播到D点，无论在那个参照系中，都是完全相同的时间间隔。于是在O′ 参照系中，用垂直光路上换算出来的相对速度 乘以相应的时间间隔将是等于2L ＞2L。它表明：人们既不能用两束相干光分别经过不同的光路再汇合到一起时具有的传播速度和它们在经过不同的光路形成的时间差来计算真实的光程位相差，也不能用光线在O′ 参照系中走过的路程差来计算真实的光程位相差。伽利略提出的相对性变换原理在这里已经完全止步。
再看质速关系式子的情况，我们根据牛顿第二定律和质能换算关系E＝KM 可以推导出：
按照约定，物体在运动速度为零时的质量m称为静质量，而物体在运动速度V不为零时具有的瞬态质量M称为动质量。
在彼此互相保持作匀速运动的任意两个惯性参照系中，质速关系式子应该如何进行应用？举例来说，在地面测量出两个静止质量完全相等的物体A与B，将它们加速后，分别以相同的恒定速率V朝相反方向运动，相对于分别建立在这两物体上的惯性参照系来看，处于相对静止状态中的A物体或B物体与相对于地面参照系处于运动状态中的B物体或A物体，它们实际具有的质量究竟是一样大，还是谁更大一些？计算发现，当把与地面保持静止的惯性参照系改到相对于地面具有速度V的参照系上后，A 、B两个物体具有的动能E′＝（1/2）m（2V）2 ＝2mV2；已经比在地面参照系中计算出来的数值E＝（1/2）mV2＋（1/2）mV2 ＝mV2 大了一倍。而地球相对于建立在A物体或B物体上的参照系将会计算出更加巨大的动能来！这些多出来的能量显然与能量守恒定律不符合。
根据质能换算关系E＝KM＝C2M ，如果在计算过程中产生出了莫须有的新增能量，也就必然会产生出莫须有的新增质量来。由此可见，质速关系式子的正确应用，必须要有一个能够可靠地确定出物体的静止质量的参照系作为基准。经典意义上的伽利略相对不变性原理在这里已经完全失效。
到目前为止，人们对相对性原理的认识实际上出现了3种不同的理解：第一种要求在进行坐标变换时数学公式的表达形式保持不变；第二种要求在不同坐标系中使用本参照系中的物理量进行计算时应具有完全相同的数学表达形式；第三种只要求物理学的定律在叙述上保持相同。牛顿第二定律符合第一种理解意义上的相对不变性原理。机械能守恒定律符合第二种理解意义上的相对性原理。牛顿第一定律和动量守恒定律符合第三种理解意义上的相对性原理。如果把光波在真空中传播时保持波长不变，并依据它来判定相干光之间的位相差相对于不同参照系也保持相同的话，似乎也可以使光波的干涉现象符合第三种理解意义上的相对性原理。在理论上，人们完全可以人为的自己定义相对性原理，但必须把具体的意思表达准确。只要做到了这一点，人们在相对性原理上产生的种种分晳就不难求得一致了。
七、发现测不了原理
人们知道，实际空间并不是没有任何光传播媒介物质的绝对理想的真空世界，光在只有非实物粒子的真空中传播时，相对于由非实物粒子构成的光传播媒介物背景参照系具有恒定的传播速度C，它既与光源的运动状态无关，也与接受者的运动状态无关。光在遭到镜面等物体反射时，反射光在非实物真空中的传播速度仍然等于入射光在非实物真空中的传播速度，但反射光的波长和频率会随着镜面相对于非实物真空中的光传播媒介物质所作的相对运动进行改变。由于在地球表面空间中的所有存在物质都要受到地球万有引力的作用和惯性定律的制约，地球表面空间中的非实物粒子都相对地面处于静止状态中，在忽略空气实物粒子对光传播的影响下，光在地球表面空间传播时其速度恒等于相对于光传播媒介物静止的背景参照系具有的传播速度C 。
现在我们把观测使用的K参照系选定在与光传播媒介物背景参照系保持处于静止状态的点上。相对于K参照系处于静止状态的任意空间点P（x，y，z），我们可以从P点发出球面光波，当发出的光波与被设想成无限大的理想反射镜面的XY、YZ、ZX三个坐标平面相碰后，从三个坐标平面反射回来的光波将通过P点，从而测得光线从P点分别到达三个坐标平面再返回P点的三个时间间隔Tx 、Ty 、Tz ，P点的三个坐标值即可按照如下公式计算的得到：
对于在K参照系处于运动状态的点D，它在时刻t之时的瞬态位置坐标D（ x ，y ，z ）显然应该这样来测定：
在t时刻，由一个与K参照系位置重合的参照系K′同处于运动状态的D点保持处于相对静止的状态之中，从D点发出球面光波，当发出的光波与K′参照系上被设想成无限大的理想反射镜面的X′Y′、Y′Z′、Z′X′三个坐标平面相碰后，从三个坐标平面反射回来的光波将通过D点，测出光线从D点分别到达三个坐标平面再返回D点的三个时间间隔Tx′、Ty′、Tz′。D点在t时刻的三个坐标瞬态值即可按照推导出来的公式计算得到。在一般情况下，这些公式比较复杂。我们只研究最简单的情况，就是运动点相对于K参照系以速度v沿着X轴方向前进。由于从运动点发出的光波在K参照系中以恒定的速度朝任何方向传播，光在K′参照系中，从D点到达Y′Z′、Y′Z′、Z′X′三个坐标平面再返回D点的时间可以分别推导出来为：
根据光线从D点分别到达K′参照系三个坐标平面再返回D点的三个时间间隔，人们就可以相应的计算出处于运动状态的D点在时刻t之时的瞬态位置坐标D（x，y，z）为：
我们通过以上分析发现，当采用光波测量运动点在某个时刻的瞬态坐标值时，所需要的测量时间间隔Tx′、Ty′ 、Tz′，将比测量处在同一空间位置的静止点的坐标值所需要的测量时间间隔Tx 、Ty 、Tz 要长：
随着运动点的运动速度增大，测量运动点在某个时刻的瞬态坐标所需要的测量时间间隔会随之增长。当运动点的运动速度接近光速之时，运动点在某个时刻的瞬态坐标实际上已经不能测量出来，从而使得�